利用可用功率增益設(shè)計雙邊低噪聲放大器

作者：時間：2023-12-18 來源：EEPW編譯

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了解可用功率增益概念如何幫助我們解決為指定增益和噪聲系數(shù)設(shè)計雙邊RF放大器的問題。

本文引用地址：http://2s4d.com/article/202312/454020.htm

在設(shè)計低噪聲放大器（LNA）時，我們需要考慮增益和噪聲性能。正如我們在上一篇文章中所了解的，我們可以使用RF晶體管的恒定噪聲系數(shù)（NF）輪廓來確定給定噪聲性能的適當(dāng)源端接。恒定NF輪廓在ΓS平面中繪制；為了設(shè)計噪聲和增益放大器，我們需要在ΓS平面中繪制晶體管的增益輪廓。

我們已經(jīng)介紹了在單邊設(shè)備的情況下如何實現(xiàn)這一點，其中輸入和輸出匹配網(wǎng)絡(luò)的增益是相互獨立的。本文探討了針對特定增益和噪聲系數(shù)的雙邊LNA的設(shè)計，這可能有點復(fù)雜。

為了設(shè)計一個指定增益而非最大增益的雙邊放大器，我們可以使用工作功率增益（GP）或可用功率增益（GA）。然而，恒定GP圓在ΓL平面中繪制，因此它們不能直接用于分析放大器的增益噪聲權(quán)衡。另一方面，恒定GA圓在ΓS平面中指定。因此，我們將使用可用功率增益概念來設(shè)計我們的雙邊LNA。

可用功率增益

可用功率增益（GA）是網(wǎng)絡(luò)可用功率（PAVN）與源可用功率（PAVS）的比率：

方程式1

圖1說明了如何確定模塊的可用功率增益。

圖1.確定放大器的可用功率增益（a）和源的最大可用功率（b）。

在GA方程中，PAVN被歸一化為源的可用功率，因此我們對此功率增益測量的參考點是輸入電壓源（VS）。隨著射頻功率從源傳輸?shù)椒糯笃鬏敵?，它受到晶體管輸入（ZS和ZIN）阻抗失配的影響。因此，PAVN取決于源端接（ΓS）。

然而，如圖1(a)所示，我們將模塊輸出連接到共軛匹配負(fù)載以測量PAVN。這就是為什么PAVN不依賴于我們最終連接到放大器的負(fù)載終端（ΓL）。我們可以通過檢查以下可用功率增益方程來驗證這一點：

方程式2

其中，在晶體管輸出端看到的反射系數(shù)ΓOUT由下式給出：

方程式3

請注意，GA不是ΓL的函數(shù)，而是ΓS的函數(shù)。

在放大器設(shè)計中使用可用功率增益

由于方程2只是ΓS和S參數(shù)的函數(shù)，我們可以使用它來為給定的GA找到合適的ΓS。但這能完全解決我們的設(shè)計問題嗎？放大器實際呈現(xiàn)的增益是其傳感器增益，它由ΓS和ΓL組成。傳感器增益由下式給出：

方程式4

如果我們想使用其可用功率增益設(shè)計放大器，我們需要找到GA和GT之間的關(guān)系。比較方程1和4，我們看到，如果我們有 PL = PAVN，這兩個功率增益變得相同。因此，如果我們將ΓL等于Γ*OUT，我們將有GA = GT。

總之，為了通過可用功率增益概念設(shè)計特定增益，我們使用方程式2來找到產(chǎn)生所需GA的ΓS值，然后在輸出端提供共軛匹配，使器件實際增益GT等于所選GA。

無條件穩(wěn)定裝置的設(shè)計方程

現(xiàn)在我們了解了總體設(shè)計過程，讓我們來看看無條件穩(wěn)定裝置所需的方程。產(chǎn)生給定GA的ΓS值位于恒定GA圓上。該圓的中心（cA）由下式給出：

方程式5

其半徑（rA）由下式計算：

方程式6

上述方程中的參數(shù)gA和c1分別由以下公式定義：

方程式7

以及：

方程式8

K是Rollet的穩(wěn)定系數(shù)：

方程式9

Δ是S參數(shù)矩陣的行列式：

方程式10

對于無條件穩(wěn)定的裝置，GA的最大值由下式給出：

方程式11

另外，GA,max的方程式也是 GP,max和GT,max的方程式。

示例 1：繪制射頻晶體管的 GA 圓

現(xiàn)在我們有了必要的方程，我們將通過一些例子來學(xué)習(xí)。首先，讓我們繪制一些恒定GA圓，用于表1中f=1.4GHz的晶體管S參數(shù)。

表1.示例晶體管的S參數(shù)。Z0=50Ω。

正確地說，我們應(yīng)該驗證該設(shè)備在上述三個頻率上都是無條件穩(wěn)定的。但為了簡潔起見，我只包括針對f = 1.4 GHz的K系數(shù)測試。

方程式12

由于K大于1且|Δ|<1，因此該器件在所選頻率下是無條件穩(wěn)定的。因此，我們可以使用上述設(shè)計過程來找到合適的源端和負(fù)載端。首先，應(yīng)用方程11，我們找到GA的最大值：

方程式13

這轉(zhuǎn)化為GA，max = 14.58 dB。

我任意選擇了GA = 11 dB、12 dB、13 dB和14 dB的恒定增益圓。使用上述數(shù)據(jù)和方程，我們知道以下內(nèi)容：

|S21|2=7.84

K=1.12

Δ=0.16，∠=113.32度

c1=0.44，∠177.66度。

因此，我們可以應(yīng)用方程式5和6來計算恒定GA圓的中心和半徑。表2提供了計算總結(jié)。

請注意，將GA從dB轉(zhuǎn)換為線性項是我們必須做的第一組計算。我們需要使用方程7來確定gA，然后才能計算cA或rA，方程7要求GA為線性項。

表2.繪制示例晶體管恒定GA圓所需計算總結(jié)。

這些恒定的GA圓圈繪制在圖2中。

圖2:示例晶體管的恒定GA循環(huán)，GA=11dB（粉紅色圓圈）、12dB（紅色圓圈）、13dB（綠色圓圈）和14dB（紫色圓圈）。

恒定GA圓的中心始終位于連接c*1和史密斯圓圖原點的直線上。要找到原點，請參見方程式5。

示例2：為特定增益設(shè)計具有完美匹配輸出的放大器

讓我們使用前一個示例中的晶體管設(shè)計一個在f=1.4 GHz時增益為13 dB的放大器，并確保我們在這樣做時晶體管的輸出端完美匹配。

由于我們希望在輸出端實現(xiàn)完美匹配，我們將使用可用的功率增益方法。圖2中綠色常量GA圓上的任何源端接法都可以用來實現(xiàn)13 dB的可用增益——我任意選擇了ΓS = 0.38 ∠ –177.66度，標(biāo)記為上圖中的點A。在確定了ΓS后，我們可以找到晶體管輸出端的反射系數(shù)：

方程式14

現(xiàn)在我們只需要在輸出端提供復(fù)共軛匹配，使GT = GA = 13 dB：

方程式15

這種ΓL的選擇也確保了輸出端的完美匹配（VSWR=1）。

如果我們將ΓS = 0.38 ∠ –177.66 度和 ΓL = 0.68 ∠ 57.92 度代入傳感器增益方程，我們得到：

方程式16

從線性項轉(zhuǎn)換，這變?yōu)?2.97 dB。這與GT = 13 dB的目標(biāo)值非常接近。

我們現(xiàn)在可以使用Z Smith圖來設(shè)計輸入和輸出匹配網(wǎng)絡(luò)。要設(shè)計輸入匹配網(wǎng)絡(luò)，我們首先在Smith圖上定位ΓS，并通過沿恒定|ΓS|圓旋轉(zhuǎn)180度找到其關(guān)聯(lián)的歸一化導(dǎo)納（yS）（圖3）。